Енергія електричного поля
Урок - лекція у ЛФМЛ
1. Власна енергія зарядженого провідника; 1.1 Енергія системи точкових зарядів. 2. Енергія зарядженого конденсатора. 3. Дослід Міллікена. Рух електронів в постійному однорідному електричному полі.
Добрим та розумним
Урок - лекція у ЛФМЛ
1. Власна енергія зарядженого провідника; 1.1 Енергія системи точкових зарядів. 2. Енергія зарядженого конденсатора. 3. Дослід Міллікена. Рух електронів в постійному однорідному електричному полі.
Енергія зарядженого конденсатора дорівнює роботі зовнішніх сил, яку потрібно виконати, щоб зарядити конденсатор.
![]() |
Мал. 1 Процес зарядки конденсатора |
Урок - лекція у ЛФМЛ
(з минулого)
1. Електроємність відокремленого провідника.2. Конденсатори. Емність конденсатора.3. Типи конденсаторів.4. З'єднання конденсаторів.5. Розрахунок ємностей простих конденсаторів:5.1 Ємність плоского конденсатора;5.2 Ємність сферичного конденсатора;5.3 Ємність циліндричного конденсатора.
![]() |
Конденсатори - "двоногі марсіанчики" |
Якщо двом ізольованим провідникам надати заряди q1 і q2, то між ними виникне деяка різниця потенціалів Δφ, яка залежить від величин зарядів і геометрії провідників. Різницю потенціалів Δφ між двома точками в електричному полі часто називають напругою і позначають літерою U. Найбільший практичний інтерес має той випадок, коли заряди провідників однакові по модулю і протилежні за знаком: q1 = – q2 = q. В цьому випадку можна ввести поняття електричної ємності.
Електричною ємністю системи з двох провідників називають фізичну величину, яка визначається як відношення заряду q одного з провідників до різниці потенціалів Δφ між ними:
В системі СІ одиниця електроємності називається фарада (Ф):
6.2.1 а,б); 6.2.2; 6.2.3; 6.2.4; 6.2.5 а); 6.2.9;
6.2.10; 6.3.1 а,б); 6.3.2; 6.3.3; 6.3.4; 6.3.5.
БАЖАЮ УСПІХУ!